変圧器の無負荷状態

無負荷とは、変圧器の出力、つまり二次側に負荷がかかっていないことを意味します。
（１）電圧と磁場の間の橋渡しまたはリンク
電磁気学、特に変圧器に関わる限り、ファラデーの電磁誘導の法則を適用することは避けられません。なぜなら、それは電圧と磁場の関係であり、電圧と磁場を結びつけるからです。先に述べたように、電流と磁場の関係は「アンペールのループ定理」であり、電流と磁場を結びつけます。
（２）コイルに発生する誘導起電力
変圧器の一次側に電圧 up が加えられると、電磁誘導の法則に従って一次コイルの誘導電圧は次のように表されます。つまり、誘導起電力 ep は入力電圧 up に等しくなります。
一次コイルの電流i{{0}}は、磁気コアに磁束φ1を発生させます。電流i0は励磁電流または励起電流と呼ばれ、磁場を発生させるための励起源であることを意味します。磁束φ1は、変圧器の主磁束とも呼ばれます。
変圧器は高透磁率の磁性閉磁路を磁気回路とする磁束伝達部品であるため、説明を簡単にするために、変圧器は理論的には結合係数 k=1 の全結合デバイスです。磁束は、一次コイル（電磁）によって発生する磁束です。変圧器上のすべてのコイルが同じ磁気コアを共有しているため、一次側を通過する磁束と二次側を通過する磁束は同じ、つまり φ1=φ12=φ （Ψ=N*φ は磁束鎖交と呼ばれ、φ12 はコイル N1 からコイル N2 に発生する磁束を表します。混乱を避けるために、ここでは φ1 を使用します。無負荷であるため、二次コイル 2 には自己発生磁束の発生源がありません）、磁束 φ の変化率も同じであり、二次誘導起電力は次のように表されることを理解して認識する必要があります。
次に、変圧器の電圧と巻数の比率を表す最も一般的な式を取得します。
この式から、変圧器は一次側から二次側への電圧変化機能であることがわかります。無負荷は、変圧器の電圧変化関係の確立を支配し、これはコイルの巻数の比率です。この関係は、磁気コアとの接続関係によって確立されます。